其实在测量的过程中不难发现一个规律，就是用数字万用表的二极管挡来测量，红（黑）表笔接桥堆的任意引脚，黑（红）表笔先后测其余三只脚，如果读数均为无穷大，则红（黑）表笔所接的脚为桥堆的输出正极（负极）。如果三次测得的读数为两次600左右一次1200左右，则红（黑）表笔所接引脚为桥堆的输出负极（正极），黑（红）测得1200左右的那个脚是正极（负极）其余的两引脚为桥堆的交流输入端。括号内指的是测量的时候用的表笔正好相反和得出的结果。整流桥在强迫风冷冷却时壳温的确定由以上两种情况三种不同散热冷却形式的分析与计算，我们可以得出：在整流桥自然冷却时，我们可以直接采用生产厂家所提供的结--环境热阻（Rja），来计算整流桥的结温，从而可以方便地检验我们的设计是否达到功率元器件的温度降额标准；对整流桥采用不带散热器的强迫风冷情况，由于在实际使用中很少采用，在此不予太多的讨论。如果在应用中的确涉及该种情形，可以借鉴整流桥自然冷却的计算方法；对整流桥采用散热器进行冷却时，我们只能参考厂家给我们提供的结--壳热阻（Rjc），通过测量整流桥的壳温从而推算出其结温，达到检验目的。在此，我们着重讨论该计算壳温测量点的选取及其相关的计算方法，并提出一种在实际应用中可行、在计算中又可靠的测量方法。
从前面对整流桥带散热器来实现其散热过程的分析中可以看出，整流桥主要的损耗是通过其背面的散热器来散发的，因此在此讨论整流桥壳温如何确定时，就忽约其通过引脚的传热量。现结合RS2501M整流桥在110VAC电源模块上应用的损耗（最大为22.0W）来分析。假设整流桥壳体外表面上的温度为结温（即150.0C），表面换热系数为50.0W/m2C（在一般情况下，强迫风冷的对流换热系数为20~40W/m2C）。那么在环境温度为55.0C时，整流桥的结温与壳体正面的温差远远小于结温与壳体背面的温差，也就是说，实际上整流桥的壳体正表面的温度是远远大于其背面的温度的。如果我们在测量时，把整流桥壳体正面温度（通常情况下比较好测量）来作为我们计算的壳温，那么我们就会过高地估计整流桥的结温了！那么既然如此，我们应该怎样来确定计算的壳温呢？由于整流桥的背面是和散热器相互连接的，并且热量主要是通过散热器散发，散热器的基板温度和整流桥的背面壳体温度间只有接触热阻。一般而言，接触热阻的数值很小，因此我们可以用散热器的基板温度的数值来代替整流桥的壳温，这样不仅在测量上易于实现，还不会给最终的计算带来不可容忍的误差。
整流桥的bai整流作用是通过二极管du的单向导通原理来zhi完dao成工作的，通俗的来说二极管它是正向导通和反向截止，也就是说，二极管只允许它的正极进正电和负极进负电。二极管只允许电流单向通过，所以将其接入交流电路时它能使电路中的电流只按单向流动。整流桥就是将整流管封在一个壳内了。分全桥和半桥。全桥是将连接好的桥式整流电路的四个二极管封在一起。半桥是将四个二极管桥式整流的一半封在一起，用两个半桥可组成一个桥式整流电路，一个半桥也可以组成变压器带中心抽头的全波整流电路， 选择整流桥要考虑整流电路和工作电压。
整流桥作为一种功率元器件，非常广泛。应用于各种电源设备。其内部主要是由四个二极管组成的桥路来实现把输入的交流电压转化为输出的直流电压。
在整流桥的每个工作周期内，同一时间只有两个二极管进行工作，通过二极管的单向导通功能，把交流电转换成单向的直流脉动电压。
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DSA300I200NA
高压二极管也属于微波炉系统专用器件之一，它在电路中的作用是整流，其耐压在万伏以上，额定电流 1A。对于高压二极管好坏的判断可采用电阻法，具体方法是对高压电容先放电后，将指针万用表置于Rx10K档上(使用表内9V或更高电压的电池)，两表笔分别接高压二极管两极，正向电阻一般应为150~450K左右，反向电阻应为无穷大即可。整流高压二极管的效果是当整流效果高压二极管被击穿了，会烧断高压保险丝，高压二极管内部烧断，只有沟通高压，没有直流高压。
在阳极与阴极之间加上—定的直流电压，阴极发射的电子受阳极正电位影响会飞向阳极，若有磁铁的效果,在空间上存在方向与电场笔直的磁场，电子在磁场力和电场力效果下作轮摆运动。
因阳极谐振腔内存在高频电场，会构成绕阳极旋转的电子云；当旋转速度与高频磁场同步时，电子将一切的能量交给高频磁场，然后保持高频振动。
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